制（见第16章）。此外，球状星团的源常是X射线暴，爆发一般持续数秒钟，这种现象
通常也归因于有伴星共存的致密星。
最后，提高了分辨率的X射线探测器已经查明，球状星团X射线源的位置与星团中心
稍有偏离，而一个大黑洞会支配星团核心区域恒星的运动，因而就该占据星团的中心位
置。
所以，球状星团中心大黑洞的假设最近已“声名扫地”。但是，在银河系的几百个、
在巨大椭圆星系梅西叶87的匕0皿个球状星团里，质量足够大的团产生出中心黑洞的可
能性是不能排除的。
人马座的银心黑洞
银河系的动力学中心是在人马座方向，但被大量的气体和尘埃云所遮掩。那里发射
的可见光波段的光子，每1 亿个中才有1个能在经历3万光年的行程后到达地球，在
这种情况下，传统的望远镜是没有什么大用处的。对天文学家来说幸运的是，电磁辐射
有宽广的谱，从射电波直到伽玛射线。这个谱中的射电、红外和X射线辐射不受尘埃云
影响，所以银河系中心可以用射电望远镜和卫星来研究。
银心的直径是30光年，其“热”光度（即所有波长辐射贡献的总和）是太阳光度的
1000万倍，那里有两个射电源。一个是人马座A东，具备超新星遗迹的所有特征；另一
个是人马座A西，是两种类型的射电辐射的复合：一种是热气体云的自然“热”辐射，
另一种则来自人马座A西的中心，不是热辐射，而是速度接近光速的电子产生的所谓同
步辐射（见下文“五点特征”一节）。
这个“非热”射电源被称为人马座A，是银河系里最强的射电源，其光度10倍于太
阳的光学光度，然而最引人注意的还是它的致密性：辐射是来自一个尺度小于30亿公里
的小区域，这个尺度与土星的轨道或红巨星的直径相当。在这样小的范围内不可能放进
一个星团，因而射电辐射是来自单一的源。只有很少几种源能发射射电波，即脉冲星、
超新星遗迹、双星X射线源以及大质量黑洞，不妨逐一予以考查。
不可能是脉冲星，因为已知最明亮的脉冲星的光度也比人马座A＊小1万倍，况且来
自银心的射电辐射从未有过脉冲，而且非常稳定。
也不可能是双星X射线源。这种源在所有波长上的辐射都有振荡，其平均射电光度
比人马座A＊小10万倍，即使爆发时的峰值也只及后者的十分之一。而且，一方面人马
座A＊的射电光度相对于密近双星系统而言过强，另一方面其X射线光度相对说来又太弱。
爆发不久的超新星遗迹可以是强射电源，但这种解释的困难在于，膨胀速度将远大
于人马座A＊15公里／秒的观测值。
人马座A＊不可能只有通常恒星那样的质量。假如是那样，该射电源就会具有银心
区域恒星的典型速度，即150公里／秒，于是该源就会表现出在天球上的缓慢运动，然
而从未被观测到。相反，观测证实该源是静止在银河系中心，因而其质量必定大于恒星。
所以，一个质量为数百万MW处在缓慢吸积状态的黑洞，才是唯一能与所有射电天文观测
相吻合的模型。现在，这个模型必须由对银心另一个“窗口”的观测来检验，这就是红
外观测。
红外天文学是随着由IRAS（红外天文卫星）等卫星携带的精密探测器的升空而开始
的，迄今不过数年历史。已经发现，人马座A＊的致密射电源位置与一个被称为IRS 16
的红外源几乎完全重合。这个红外源非常致密，银心30光年区域的总光度可能几乎都由
它贡献，它也加热和照亮人马座A西的气体，那么它的本质是什么呢？
恒星处于红巨星阶段时是很强的红外辐射源。通过测量IRSI6的红外辐射流，是可
能追溯出作为辐射源的红巨星的。再假定一个“正常”的红巨星比率，就可以推出
IRS16中的恒星分布。用这个方法得出，必定有200万颗恒星在半径为5光年的范围内运
动，这是极高的恒星密度，比球状星团里的还要高1000倍。
但是，红巨星并不是唯一的红外辐射源。光谱测量显示，围绕IRS 16的轨道上的气
体云被加热到了开氏300度，也发出红外辐射。如果红巨星能被用来推测恒星密度，那
么气体云的运动就能指示出IRSI6的总质量这个重要信息。这里作了一个简单假设，即
气体是在引力作用下作圆周运动。于是，由多普勒频移计算出来的云的轨道运动速度就
提供了对中心质量的直接量度，这样得到的结果是在500万到800万Mpe间。既然这个区
域里恒星的总质量只有200万MC那就必定有300万到600万M的看不见的质量。银心巨型黑
洞的模型因而得到红外天文学的强有力支持（另外，已探测到的X射线和伽玛射线辐射
也表明致密源的存在人最后还应该考虑一下X射线区域。1990年发射的法国一前苏联卫
星西格玛是把银心作为首要目标的。第一个意外是发现了一个强大的X射线源，但其位
置并不与人马座A＊或IRS16重合，而是至少相距300光年。与已经被说得太多的相反，
这个发现根本不与大黑洞的存在相抵触，因为黑洞若不吸积，也就不会发出高能辐射。
