里建立的变换应用于这些方程，就得到以下方程：
其中
现在相对性原理要求，如果真空的麦克斯韦-赫兹方程在坐标系K中
成立，那么它在坐标系k中也成立；这就是说，分别由电性物质和磁性
物质上的有质动力效应定义的运动坐标系k中的电力和磁力矢量——
（X'，Y'，Z'）和（L'，M'，N'）满足以下方程：
很明显，为坐标系k建立的这两组方程表达的一定是同一个意思，
因为两组方程都等价于坐标系K的麦克斯韦-赫兹方程。进一步，除了矢
量符号不同以外，这两组方程是一样的，所以方程组中对应位置上的函
数必定是一样的，只是相差一个因子ψ（v），该因子对一组方程中的所
有函数是共同的，与ξ，η，ζ和τ无关，而依赖v。于是到关系式：
如果我们首先求解这组方程，其次将这组方程应用于由速度-v刻画
的逆变换（从k到K），得到上面这组方程的互反方程，那么考虑到这
样得到的两组方程一定是相同的，就有ψ（v）ψ（-v）=1。进而，因为
对称性的原因[4]。ψ（v）=ψ（-v），所以
ψ（v）=1，
我们的方程具有形式
关于这些方程的解释，我们做下面的评论：设一个点电荷在静止坐
标系K中测量有电量“1”，即当它在静止系中不动时，它对距离1cm处的
等量电荷的作用力为1dyne。由相对性原理，该电荷在运动系中测量的
电荷值也是“1”。如果该电荷相对于静止系不动，那么由定义，矢量
（X，Y，Z）等于作用于其上的力。如果该电荷相对于运动系静止（至
少在相关的时刻），那么在运动系中测量作用于其上的力就等于（X'，
Y'，Z'）。因此上面方程组中的头3个等式可以用以下两种方式加以说
明：
1）当单位点电荷在电磁场中运动时，除了电力以外，还有“电动
势”作用于它。若忽略v/c的平方和高次方所乘的项，这个电动势等于电
荷速度与磁力的矢量积，除以光速。（老的表达方式）
2）当单位点电荷在电磁场中运动时，它受的力等于在电荷处存在
的电力，我们通过把电磁场变换为相对于电荷静止的坐标系而求得该电
力值。（新的表达方式）
对于“磁动势”也是一样。我们看到，电动势在所建立的理论中仅仅
起到辅助概念的作用，只有在电磁力的存在依赖坐标系的运动状态时才
需要引入它。
进一步，引言中所提到的、在我们考虑由磁体和导体的相对运动而
产生的电流时所引起的非对称性，现在显然不存在了。而且，关于电动
力的电动势（单极机器）的“位置”问题现在也没有意义了。
7.多普勒原理和光行差理论
在坐标系K中，远离坐标原点的地方，设有一个电动波源，在包含
坐标原点的部分空间中，可以以足够的近似度表示为以下方程：
X=X0sinΦ，L=L0sinΦ，
Y=Y0sinΦ，M=M0sinΦ，
Z=Z0sinΦ，N=N0sinΦ，
其中
（X ，
， ）和（ ，
，
）是定义波列振幅的矢量，
Y0 Z0
L0 M0 N0
l，
m，n是波法线的方向余弦。我们希望知道，在运动坐标系k中静止的观
察者看来，这些波的组成是什么。
